Импульсоиды вторичных волн соответствуют углам падения, отмеченным на шкале оси абсцисс стрелками.
В заключение анализа отметим, что угол падения α определяет удаление х точки приема Р от точки возбуждения 0 (рис.11). Тангенс этого угла равен отношению половины удаления х/2 к эхо-глубине границы h: . Поэтому малые углы падения соответствуют ближней к источнику зоне, а большие - дальней.
Рис.11
Приведем оценки x/h, соответствующие особым углам для выбранных ранее параметров сред:
при ≈38°,7 ≈1,6;
при ;
при ≈49,4 ≈2,33.
Добавим еще оценку границы ближней зоны:
при ≈12,8 ≈0,46.
Таким образом, область наибольшей стабильности отраженной волны не превышает половины эхо-глубины границы. Наибольшие изменения этой волны начинаются на удалениях, в полтора раза превышающих глубину. В промежуточной зоне с ростом х изменения отраженной волны становятся все более существенными и заметными.
II. Расчётная часть
1. Падение SH-волны на кровлю низкоскоростной среды
Зададим три случая параметров среды - укажем их в таблице:
Среда 1 | Среда 2 | Среда 3 | |||
V1 , км/с | 1,3 | V1 , км/с | 2,0 | V1 , км/с | 2,5 |
ρ1 , г/см3 | 2,2 | ρ1 , г/см3 | 3,0 | ρ1 , г/см3 | 3,5 |
V2 , км/с | 1,2 | V2 , км/с | 1,2 | V2 , км/с | 1,2 |
ρ2 , г/см3 | 2,1 | ρ2 , г/см3 | 2,1 | ρ2 , г/см3 | 2,1 |
Получим график спектрального коэффициента отражения A в зависимости от угла падения α1 . В первом случае критический угол составляет α0 = 55˚, во втором - близок к α0 = 70˚, третий случай - α0 = 75˚.
Анализируя полученные графики, видим, что по мере увеличения различий физических свойств между средами критический угол α0 увеличивается, стремясь к 45˚ для практически однородных сред.
Покажем изменение амплитуды отражённого сигнала, в зависимости от спектрального коэффициента отражения для Среды 2. В качестве исходного сигнала возьмём импульс Берлаге, вычисляемый по формуле . Возьмём случай f 0 = 40Гц:
2. Падение SH-волны на кровлю высокоскоростной среды
Зададим три случая параметров среды - укажем их в таблице:
Среда 1 | Среда 2 | Среда 3 | |||
V1 , км/с | 1,2 | V1 , км/с | 1,2 | V1 , км/с | 1,2 |
ρ1 , г/см3 | 2,1 | ρ1 , г/см3 | 2,1 | ρ1 , г/см3 | 2,1 |
V2 , км/с | 1,3 | V2 , км/с | 2,0 | V2 , км/с | 2,5 |
ρ2 , г/см3 | 2,2 | ρ2 , г/см3 | 3,0 | ρ2 , г/см3 | 3,5 |
Получим график спектрального коэффициента отражения A в зависимости от угла падения α1 . В первом случае критический угол составляет α0 = 68˚, во втором - близок к α0 = 38˚, третий случай - α0 = 28˚.
Анализируя полученные графики, видим, что по мере увеличения различий физических свойств между средами критический угол α0 уменьшается.
Покажем изменение амплитуды отражённого сигнала, в зависимости от спектрального коэффициента отражения для Среды 2. В качестве исходного сигнала возьмём импульс Берлаге, вычисляемого по формуле . Возьмём случай f 0 = 40Гц:
Список литературы
1. Бондарев В.И., 2000, Основы сейсморазведки. Екатеринбург: Изд-во УГГГА.
2. Сейсморазведка: Справочник геофизика, 1990 / Под ред. В.П. Номоконова. М.: Недра.
3. Гурвич И.И., Боганик Г.Н., 1980, Сейсморазведка. М.: Недра.
29-04-2015, 00:29